您好、欢迎来到现金彩票网!
当前位置:PC蛋蛋 > 约瑟夫效应 >

约瑟夫森器件中的宏观量子现象及超导量子计算!pdf

发布时间:2019-06-27 06:06 来源:未知 编辑:admin

  1.本站不保证该用户上传的文档完整性,不预览、不比对内容而直接下载产生的反悔问题本站不予受理。

  评! 述 约瑟夫森器件中的宏观量子现象及超导量子计算! 于! 扬,# ,$ (! %&’’&()*’+,,’ -.’,/,*,+ 01 2+().03045 ,6&789/:4+ ,%&’’#= ,?@ ) ( #! 南京大学物理系! 南京! #;;= ) 摘! 要! ! 超导体中的电子结成库珀对,凝聚到可以用一个宏观波函数来描绘的能量基态,该波函数的位相是代 表了成百万库珀对集体运动的宏观变量A 以约瑟夫森结为基础元件的超导约瑟夫森器件,使人们能够控制并测量 一个超导体的位相和库珀对数目,因此是研究宏观量子现象的理想系统A 文章回顾了约瑟夫森器件中的宏观量子 现象研究的发展历程,介绍了当前超导约瑟夫森器件在量子计算中的重要应用,并对它们的未来作了简要的展望A 关键词! ! 宏观量子现象,量子计算,超导约瑟夫森器件,纳米器件 !#$%&#%’(# )*+,*- ’./+%-/+ +0 )*+,*- #%-’*,,(%+ (+ &*’/$#%+0*#,(+1 2%&/’.&%+ 0/3(#/& B B&.4,# ,$ (! !##$%&#’((# )*#(+(&(’ ,- .’$%*,/,01 ,2345+60’ ,!##$%#= ,789 ) #! :’; 5(3’*( ,- %1#+$# ,=* +*0 7*+?’5#+(1 ,=* +*0@ #;;= ,2%+* ) ( 45&,$#,6 6 C3+(,90.’ /. & ’*D+9(0.:*(,09 1097 600D+9 D&/9’ &.: ,)*’ (0.:+.’+ /.,0 & 490*.: ’,&,+ E)/() (&. 8+ :+’(9/8+: 85 & 7&(90’(0D/( F*&.,*7 E&G+1*.(,/0.A 2)+ D)&’+ 01 ,)+ E&G+1*.(,/0. 9+D9+’+.,’ & (033+(,/G+ 70G+7+., 01 7/33/0.’ 01 600D+9 D&/9’A ’/.4 :+G/(+’ 8&’+: 0. H0’+D)’0. ,*..+3 I*.(,/0.’ E+ &9+ &83+ ,0 (0.,903 &.: :+,+(, ,)+ D)&’+ &.: .*78+9 01 600D+9 D&/9’ /. & ’*D+9(0.:*(,09A H0’+D)’0. :+G/(+’ &9+ ,)+9+109+ +J(+33+., ’5’,+7’ 109 :+70.’,9&,/.4 7&(90’(0D/( F*&.,*7 D)+.07+.&A K+ D9+’+., & ’)09, 9+G/+E 01 ,)+ 7&(90’(0D/( F*&.,*7 D)+.07+.& /. ’*D+9(0.:*(,/.4 H0’+D)’0. :+G/(+’ ,&’ E+33 &’ ,)+/9 &DD3/(&,/0.’ &.: D90’D+(,’ /. F*&.L ,*7 (07D*,&,/0.3A 7/89%$0&6 6 7&(90’(0D/( F*&.,*7 D)+.07+.& ,F*&.,*7 (07D*,&,/0. ,’*D+9(0.:*(,/.4 H0’+D)’0. :+G/(+’ , .&.0L:+G/(+’ 百年来,量子力学在物理、化学、生物等许多领域获 ! 薛定谔猫和宏观量子现象 得了巨大成功A 然而,量子力学的规律和我们日常所 见的现象是如此的不一致,人们很难彻底理解量子 经典力学自从建立以来,成功地解释了星体的 力学的精髓A 比如,一个自从量子力学创立以来就一 运动以及我们日常生活中的物体运动现象A 但是到 直困扰人们的问题是量子力学是否适用于宏观物体 了= 世纪末、#; 世纪初,经典力学在光学和原子领 或宏观变量?如果量子力学适用于宏观物体,为什 域遇到了严重困难,许多物理现象,例如黑体辐射、 么我们平常看不到量子现象?如果量子力学不适用 光电效应、原子轨道无法用经典力学来解释,于是由 ! #;;M N # N ; 收到 玻尔,薛定谔,海森伯等科学家创立了量子力学A 近 ! $! C7&/3 :5*5&.4O .I*A +:*A (. ·;: · 物理 评! 述 于宏观物体,那么量子力学和经典力学的分界线又 超导体中的库珀对的密度[& ]) 虽然我们通常说超导 在哪儿?当然,最直接的验证是用实验来观测宏观 现象本身是一种宏观量子效应,但是超导体中的电 物体的量子现象,但由于理论和实验条件的局限,$% 子具有无限多的空间自由度,超导现象并不能证明 世纪’% 年代以前人们一直无法观测到宏观物体的 量子力学适用于宏观物体或宏观变量) 要观测宏观 量子现象,从而引出了一个非常著名的佯谬:薛定谔 量子现象我们必须选择一个独立于其他微观变量的 猫[(] 宏观变量) 从宏观波函数人们想到了用超导体中的 ) 薛定谔猫是量子力学创始人之一薛定谔提出的 位相 或电子数目 作为宏观变量,实际上, 和 一个想像实验(图( )) 实验是把一只猫和一个处于 是一对正则共轭的变量(例如一个足球的质心),它 激发态的原子放进一个全封闭的盒子中,如果原子 们满足海森伯测不准原理,当一个超导体中的电子 衰变到基态,盒子中的一个自动装置就会被触发从 的位相是一定时,它的电子数就完全不确定,反之亦 而毒死猫,如果原子不衰变,则猫仍然活着) 如果原 然) 子处于激发态和基态的叠加,猫就将处于半死半活 由约瑟夫森隧道结为基本元件的超导约瑟夫森 的叠加态中) 自然,处于半死半活叠加态中的猫无法 器件给我们提供了一个非常美妙的工具来控制和测 观测到,但是原因并不是量子力学不能适用于宏观 量一个超导体中的位相或电子数目) 一个约瑟夫森 物体,而是因为猫和它周围的环境相互作用,瞬间就 隧道结是由两个超导体和一个很薄的绝缘层组成, [$ ] [& ,/ ] 从叠加态解除相干从而坍塌到本征态生或死 ) 为 绝缘层夹在超导体中间形成一个势垒 ) 库珀对 了观测到宏观量子现象,我们必须要把宏观物体和 能隧穿这个势垒,形成超电流,大小由约瑟夫森方程 跟它相互作用的环境分隔开,从而延长量子相干时 给出) 在很低的温度和阻尼情况下,一个电流偏置下 间) 然而,要把宏观物体和跟它相互作用的环境分隔 的约瑟夫森隧道节的运动方程等价于一个质量为# 开是十分困难的,薛定谔猫这个佯谬在量子力学中 的小球在一个倾斜的洗衣板势上滚动(图$ ),系统 [0 ] 持续了六十多年) 到了$% 世纪’% 年代,莱格特提出 的哈密顿量可以写成 : $ $ % & ’ $ # ( )( ), (( ) 了一个新版的薛定谔猫———超导约瑟夫森器 # [ ,# ] 这里# 是约瑟夫森隧道结的电容, ’ $ 是 件 ,使人们有可能用实验来观测宏观量子现象) # ,#% ! 以磁通量子#% 为单位的两个超导体的位相差,对 应于位置变量,正则动量& , 1 -$+ # ,对应于约瑟 夫森结上的电量 * ,) * 1 +# 1 , 345 ($!#’ 2 #% ),+ 是约瑟夫森结的隧道结的偏置电流,,2 , +3 #% + $! 是约瑟夫森耦合能量,+3 是约瑟夫森结的 临界电流) 当+ 6 + 时,洗衣板势上有一些亚稳态的 3 势阱) 而当+ 7 + 时,洗衣板势是随 的增加而单调 # 3 下降的) 如果我们从零开始增加+ 到接近+ 时,小球 3 陷于某一个势阱中以本征频率来回振荡) 当热力学 涨落小于由本征频率决定的量子能级间隔时,我们 图(! 著名的量子力学佯谬薛定谔猫的示意图 就能观测到小球的量子现象,因为 是代表了(%. 个库珀对的集体运动,我们说这是宏观变量的量子 现象) $! 约瑟夫森器件中的宏观量子现象 更进一步,如果我们把约瑟夫森隧道结两端用一 段超导体连起来,就得到一个带约瑟夫森结的超导 超导是指当温度降低到一定程度,某些材料会 环,叫做射频超导量子干涉仪(89 :;= )) 超导环中 呈现零电阻和完全抗磁性的现象) 超导的微观机制 磁通量是量子化的这个性质把约瑟夫森结两端的位 相差和环中的磁通量 联系起来,+ $ * ’ ) 在 是材料中的电子形成库珀对,凝聚到一个能量基态 # ! # #% 上,该能量基态可以用一个宏观波函数表示, * 外加磁场下,89 :;= 的哈密顿量可以写为[’ ] ! (+ $ - $ $ % & ’ $ # ( )( ), ($ ) ! , ,这里 是超导体中库珀对的位相,是一个代 # . 式中& 和# 的定义和(( )式相同) )( )* 1 , 345 表了约(% 个库珀对的集体运动的宏观变量,! 是 # 2 ! # 卷 ($%%& 年)’ 期 ·#! · 评 述 隧道效应[—)! ],从经典力学来看,小球只能通过热 运动从势垒顶上逃出势阱,而按照量子力学理论,小 球可以从势垒底部隧穿出势阱,因此隧道效应是量 子系统的特征之一. 随后,@A#BC, 等小组在约瑟夫森 隧道结和45 6789: 中观测到量子化的能级[)3—)D ], 进一步证明了约瑟夫森隧道结和45 6789: 是宏观 量子系统. 更有趣的是,宏观量子系统可以和电磁场 图! 一个电流偏置下的约瑟夫森隧道结(# )和它的洗衣板势 如光子相互作用,小球能够吸收或放出光子,跃迁到 ( ! $ ! )(& )(小球在势阱中能级是量子化的,我们可以通过改 % 不同的能级, @A#BC, 和E#F 等分别报道了约瑟夫森 变! 来调节势阱深度,从而得到量子比特需要的两个能级’( 〉和 隧道结和45 6789: 与光子的相互作用 [G ,)H ,)G ]. 以 ’ )〉) 上实验观测到约瑟夫森器件中的宏观量子效应,但 它们都是非相干的量子现象,我们可以用几率方程 ! ( # )* ( + )- !$ ,$ 是超导环的自感, ! ( , 而不是用薛定谔方程来描述系统的运动,因此不能 是外加磁通. 当# , 0!! $% - ! 2 ) 时,系统的 , / 1 ( 证明宏观量子态的相干叠加. !((( 年,6IFJ&BC 和 运动等价于一个质量为 & 的小球在双势阱中运动 :,AKI 小组分别从能谱上间接地证实了宏观量子态 (图3 ). 与上面所讲的约瑟夫森隧道结相似,在低温 [)L ,) ] 的相干叠加 . !((! 年,M#F?#? 小组首先在一个 和小阻尼的情况下,小球在双势阱中具有量子化的 约瑟夫森隧道结中直接地观测到宏观量子态的相干 能级. 用外加磁场可以让势阱左右倾斜,当小球在左 [!( ] 叠加 ,他们用微波幅照一个电流偏置的约瑟夫森 边势阱时,我们可以定义系统的量子态为’( 〉,对应 隧道结,观测到小球的宏观量子态波函数在基态和 于超导环中有一个顺时针的超电流,当小球在右边 激发态之间在时序上相干振荡、叠加,最有力地证实 势阱时,我们可以定义系统的量子态为’ )〉,对应于 了量子力学可以适用于宏观世界. 随后,N96O ,:,AKI 逆时针的超电流. 这个超电流可达微安量级,在超导 [!),!! ] 等小组也报道了宏观量子态的相干振荡 ,这一 环中产生的磁矩大约为 )( )( 个波尔磁子,所以45 系列实验说明了我们不但可以用量子力学来描述宏 6789: 中的磁通是一个宏观变量,我们可以简单地 观量子系统,而且还能够通过微波脉冲调控宏观量 把它看成一个宏观自旋,同时它还具有向上和向下 子系统. 两个宏观上完全不同的量子状态,当外加磁通是 在以上的器件中,我们选择位相作为宏观变量, ( - ! 时,超导环中的超电流是顺时针和逆时针方向 另一个可以研究的宏观变量是超导体中的电子数. 的超电流相干叠加,这即是莱格特提出的薛定谔猫. [L ] 人们常用的器件是库珀盒 ,它是一个超导体的小 岛,两边分别用约瑟夫森隧道结和电容& 同环境隔 P 离开(图0 ). 我们可以通过约瑟夫森隧道结向超导 体小岛添加库珀对. 当超导体小岛小到一定程度且 单电子在电容中的能量大于约瑟夫森能量时,超导 体小岛的库珀对的位相完全不确定,而超过电中性 以上的库珀对数目(即净库珀对数目)就是一个独 立变量. 在低温下,系统可以简化为一个两能级量子 图3 45 6789: (# )和它的双阱势(& )[势能的形状完全由约 瑟夫森隧道结和45 6789: 的参数以及外加磁场控制. 当 ; 系统,它的能级如图0 所示. 但是,人们通常使用的 , ( - ! 时,’( 〉和’ )〉能量相等,它们之间的隧道耦合使简并分裂, 两个量子态是库珀盒中只有( 个和) 个净库珀对, 形成两个相干叠加态(’( 〉* ’ )〉)- ! 和(’( 〉+ ’ )〉)- ! ,对 因此严格来说库珀盒是一个介观系统. ! ! 应于)( 个库珀对同时处于顺时针和逆时针运动的相干叠加] 3 量子计算和超导量子比特 自从莱格特指出可以用超导约瑟夫森器件观测 宏观量子效应后,人们不断用实验证实了超导约瑟 人们最初研究宏观量子效应主要出于对量子基 夫森器件是一个可调控的宏观量子系统. =?? 等最 本理论的好奇. 但是,量子计算的兴起为超导宏观量 先在约瑟夫森隧道结和45 6789: 中看到宏观量子 子效应引进了新的内涵. 量子计算和量子信息是!( ·#! · 物理 评! 述 瑟夫森隧道结即是, 个位相量子比特,它的量子态 是非谐势阱中的两个量子能级. 在低温下,我们可以 通过适当时间的等待,使系统弛豫到基态来进行初 始化. 我们可以用微波辐照可调控量子态,用电容把 $ 个量子比特耦合起来,通过测量隧穿几率来测量 量子态. $%%$ 年,3(45(5 小组观测到单个位相量子 [$% ] 比特的量子相干振荡 ,$ 个位相量子比特的耦合 能谱也于 [$6 ] 图#! (( )一个库珀盒的示意图,! 是库珀盒中的净库珀对数 $%% 年被证实 . 超导位相量子比特的 目;( 优点是结构简单,对磁涨落和电荷涨落不敏感,缺点 ) )系统在 + ,- $ 附近可以看成一个两能级的量子系统 * 是它有引线直接连接到测量仪器上,因此需要特别 世纪’% 年代发展起来的一门新兴交叉学科,它的核 的电路设计才能使它和环境隔离开,而且 ,- # 噪声 [$’ ] 心是用可控制的量子系统作为硬件来进行科学计 对位相量子比特相干时间影响较大 . 算、信息处理和量子模拟[$ ]. 我们知道,现在计算机 另一种是超导磁通量子比特,是一个有约瑟夫 , 个比特的 森隧道节的超导环,它的两个量子态可以是对应于 处理器的基本单位是比特,在某一时间, 状态可能是% 或者,,对应于, 个低电位或高电位. 正反两个方向的超电流[,’ ,$2 ]. 同样,我们可以通过 在量子计算机中,与经典比特相对应的基本单位是 足够长时间的弛豫得到基态,用微波辐照或磁场偏 量子比特,, 个量子比特是, 个两能级量子系统的 置调控量子态,用电感把两个量子比特耦合起来,用 直流超导量子干涉仪( 量子状态,比如 , 个电子的自旋有 / ,- $ 和 ,- $ 两 78 9:;7 )来测量量子态. 个量子态,我们可以把两个态写作0% 〉或0 ,〉. 一个量 7=?@ 小组$%% 年报道了单个磁通量子比特的量子 [$$ ] 子比特的状态在某一时间可写成!% 0% 〉1 !, 0 ,〉,这 相干振荡 ,目前正在进行两个磁通量子比特的 里,系数 和 是复数,但通常我们可以把它们考 耦合的实验[$A ]. 超导磁通量子比特的优点是它没有 !% !, 虑成实数,信息就储存在两个系数中. 所以,, 个量 引线和测量仪器相连,因此我们更加容易把它和环 子比特储存的信息至少是, 个经典比特的两倍. 如 境隔离开来,得到较长的相干时间,而且超导磁通量 果我们有$ 个经典比特就有$ 个比特储存信息,而 子比特对基片上电荷涨落不敏感,另外一个是它们 对于$ 个量子比特,它们的状态在某一时间可以写 很容易通过电感互相耦合起来,缺点是它对磁涨落 作!%% 0%% 〉1 !%, 0% ,〉1 !,% 0 ,% 〉1 !,, 0 ,,〉,现在我 非常敏感. 们有# 个系数储存信息,由此类推,! 个量子比特有 第三种是超导电荷量子比特,即是一个库珀盒, $! 个系数储存信息,因此,量子比特能够成指数倍 它的量子态是超导体中具有% 个和, 个库珀对的净 地提高信息的储存量. 量子计算就是输入初始量子 电荷. 我们可以用足够长时间弛豫得到基态,用电压 态,通过一系列量子门操作,也即是么正变换,最后 脉冲或微波辐照调控量子态,用电容把$ 个量子比 我们可以通过测量最终的量子态得出计算结果. 因 特耦合起来,通过测量隧穿电流来测量量子态. ,AAA 为量子态的奇特的叠加性,人们可以设计出一些算 年,BC8 小组观测到了单个位相量子比特的量子相 [% ] 法成指数倍地提高计算速度. 因此,量子计算机可以 干振荡 ,$ 个位相量子比特的耦合能谱、相干振 解决一些经典计算机无法解决的问题. 从理论上讲, 荡和两量子门的操作也于$%% 年被证实[,,$ ]. 超 任何两能级的量子系统都可以当作, 个量子比特, 导电荷量子比特的优点是它对磁场涨落不敏感,缺 但适用的量子比特必须具有& 个条件:可初始化,可 点是周围环境的电荷涨落对它的相干时间影响很 调控,可耦合,可测量,长相干时间. 作为宏观量子系 大. 另外由于它要求节的尺寸很小,因此需要很好的 统的超导约瑟夫森器件正好基本具备这些条件,而 微加工技术. 且它们还有一个非常突出的优点———易于规模化. 以上概括了 种超导量子比特的基本工作原 而且由于超导量子比特是人工量子比特,并通过集 理. 除此之外,人们还设计出了混合性的超导量子比 成技术制备,人们在设计、控制和测量上具有很大的 特,比较成熟的是超导电荷量子比特和超导位相量 [$#—$2 ] 子比特的结合[ ],超导位相量子比特和超导磁通量 自由度 . 对于不同的宏观变量,我们一般可以将超导量 子比特的结合[$’ ],简单说来,它们的量子态并未改 子比特分为 种. 一种是超导位相量子比特,单个约 变,只是改变了测量方法. ! # 卷 ($%%& 年)’ 期 ·#! · 评’ 述 值得一提的是,超导磁通量子比特和 约瑟夫 [( ] H8I041.8 J K ,L433499 J M C-D N4O L499 ,*!*,&G :#** ! [! ] [& ] L433499 J M ,P8.3 J C-D N4O L499 ,*!) ,)& :!)Q 森结结合而形成的“超导安静量子比特” 我们 [) ] E12@-8R S T29.F0:,91F2 9F +:U4.,F20:,91O19D 74; VF.@ : 知道,超导磁通量子比特的# 个能级简并是发生在 S,P.8; W B1II ,*G 超导环中外加磁通是 % # 时,对应于约瑟夫森结 !$ [G ] X8.F24 J ,C894.2F P C-D1, 820 JUUI1,891F2 F= 9-4 MF4U-Y 上位相差 ,如果我们用 节引进一个 位相差, ! ! ! F2 5==4,9 74; VF.@ :MF-2 A1I4D 820 +F2 ,*!# 我们就可以不用外加磁场,这使量子比特不受外加 [Q ] HI8.@4 M ,HI4I820 J 7 ,64OF.49 S B ! #$% +,142,4 ,*!! , 磁场及引线引起的磁场涨落影响,因此称作“超导 #( :# [! ] S8@-I12 V ,+,-/2 P ,+-21.R82 J N4O SF0 C-D ,#$$ *, 安静量子比特” 但是,这种设计对电路参数要求很 Q( :()Q 高,因此到现在还没有量子相干实验报道 [ ] ZF N [ ,A4\\ N J C-D N4O L499 ,*!*,&Q :#G) [*$ ] A8-\:.2 + ,A4\\ N J ,ZF N [ ! #$% C-D N4O L499 , &’ 超导量子比特的前景 *!) ,)& :#Q *# [** ] +,-;8.9] 6 X ,+42 X ,J.,-14 H 7 ! #$% C-D N4O L499 , 量子计算和量子信息向物理学、计算机科学、信 *!) ,)) :*)&Q [*# ] 64OF.49 S B ,S8.9121 M S ,HI8.@4 M C-D N4O L499 , 息科学以及电子工程等许多领域的科学工作者提出 *!) ,)) :*$! 了一个巨大的挑战 量子计算和量子信息的研究能 [*( ] S8.9121 M S ,64OF.49 S B ,HI8.@4 M C-D N4O L499 , 够为我们提供对自然界和自然规律的全新的认识, *!) ,)) :*)&( 将来很有可能会发展成革命性的新技术 另一方面, [*& ] +1IO49.121 C ,C8IR14.1 Z ,N:3314.F X ! #$% C-D N4O L499 , 对量子计算和量子信息的研究使我们不断地努力去 *Q ,Q :($&G [*) ] NF:4 N ,B82 + ,L:@42 M 5 C-D N4O L499 ,*) ,Q) : 争取更好的调控量子系统的量子状态,这不但能使 *G*& 我们对量子力学具有更清晰的认识,而且会提高我 [*G ] B82 + ,NF:4 N ,L:@42 M 5 C-D N4O L499 ,*G ,QG : 们对微观、介观和宏观量子系统的调控技术,而人类 (&$& 的技术进步通常都会引起新的科学现象的发现,这 [*Q ] B82 + ,NF:4 N ,L:@42 M 5 C-D N4O L499 ,#$$$ ,!& : 就是越来越多的科学家投身于量子计算和量子信息 *($$ [*! ] [.140R82 M N ,C894I Z ,H-42 A ! #$% 789:.4 ,#$$$ ,&$G :&( 研究的原因 几年前,超导量子比特还不是一种引人 [* ] O82 04. A8I H B ! #$ +,142,4 ,#$$$ ,#$ :QQ( 注目的量子比特,但是从#$$$ 年以来,超导量子比 [#$ ] V: V ! #$ +,142,4 ,#$$# ,#G :!! 特发展非常迅速,宏观量子态叠加,宏观量子态的相 [#* ] S8.9121 M S ! #$ C-D N4O L499 ,#$$# ,! :**Q$ * 干振荡,一个和两个超导量子比特的验证,这些实验 [## ] H-1F.4,: T ! #$ +,142,4 ,#$$( ,# :*!G 已经使超导量子比特逐渐成为很有前途的量子比 [#( ] 714I42 S J ,H-:823 T L ^:829:R HFRU:9891F2 820 ^:829:R 12=F.R891F2 ,H8R\.1034 :H8R\.1034 _21O C.4 ,50 *,#$$$ 特 同时,超导量子比特具有广泛的设计和加工的自 [#& ] XF,@F S [ ,B4.. J S ,[4I0R82 S M T555 E.82 JUUI +:Y 由度,使我们能够把它们和别的量子比特结合起来, U4.,F2 ,*Q ,Q :(G(! 形成新的更优越的量子比特,最近的超导量子比特 [#) ] JO4.12 6 Z +FI10 +9894 HFRR:2 *! ,*$) :G) 和量子谐振腔结合的实验即是一个很好的例 [#G ] K.I820F E C ! #$ C-D N4O X ,* ,G$ :*)(! 子[(& ,() ] 我们相信,随着量子理论和超导器件加工 [#Q ] X4.@I4D J M ! #$ +,142,4 ,#$$( ,($$ :*)&! 技术的发展,人们能设计加工出更好更新的超导量 [#! ] +1RRF20 N A ! #$ C-D N4O L499 ,#$$& ,( :$QQ$$( [# ] SFF1‘ M 5 ,12 U.4 子比特,再加上超导量子比特的易于集成化的特性, [($ ] 78@8R:.8 V ,C:-@12 V J ,E81 M + 789:.4 ,* ,(! :Q!G 超导量子比特将是实现大规模量子计算的最有力的 [(* ] C8-@12 V J ! #$ 789:.4 ,#$$( ,&#*:!#( 竞争者 [(# ] V8R8RF9F E ,C8-@12 V J ,J98=14O K ! #$% 789:.4 ,#$$( , &#) :& * 参 考 文 献 [(( ] Z1F2 6 ! #$ +,142,4 ,#$$# ,#G :!!G [(& ] H-1F.4,: T ! #$ 789:.4 ,#$$& ,&(*:*) [* ] +,-./01234. 5 614 789:.;142,-8=942 ,*() ,#( :!&& [() ] A8II.8== J ! #$ 789:.4 ,#$$& ,&(*:*G# [# ] ?:.4@ A B C-D EF08D ,**,&& :(G ·#! · 物理

  “原创力文档”前称为“文档投稿赚钱网”,本网站为“文档C2C交易模式”,即用户上传的文档直接卖给(下载)用户,本站只是中间服务平台,本站所有文档下载所得的收益归上传人(含作者)所有【成交的100%(原创)】

http://beckymotew.com/yuesefuxiaoying/131.html
锟斤拷锟斤拷锟斤拷QQ微锟斤拷锟斤拷锟斤拷锟斤拷锟斤拷锟斤拷微锟斤拷
关于我们|联系我们|版权声明|网站地图|
Copyright © 2002-2019 现金彩票 版权所有